本页目录

统计进阶 III · 重整化群入门

对标:Goldenfeld §9 / Cardy 入门 | 前置:asm-01/02、ode-03(不动点与线性化——RG 的数学就是它) 二十世纪后半叶物理学最深的思想(Wilson 1971,诺奖):逐尺度看世界。粗粒化 + 重标度 = 参数空间的动力系统;临界点 = 不动点,临界指数 = 不动点处线性化的特征值——普适性(asm-02 之谜)由此一句话解释:不同材料流向同一个不动点。

1. RG 变换:粗粒化 + 重标度

三步操作:① 粗粒化:把 \(b^d\) 个自旋合成一个块自旋(多数表决/求和)——积掉短波涨落;② 重标度:长度除以 \(b\) 恢复原格距;③ 读出新耦合:粗粒系统仍是 Ising 形(+ 新生项),耦合常数被映射 \(K' = R(K)\)

核心观察:关联长度按 \(\xi' = \xi/b\) 缩短 ⇒ 不动点只有两种\(\xi = 0\)(平庸:高温乱/低温齐——粗粒化后更乱/更齐的两个汇)与 \(\xi = \infty\)临界不动点——粗粒化后自相似:临界点的涨落"没有特征尺度",分形式的自相似是它的视觉面目)。

2. 一维 Ising 的精确 RG【推导】

抽稀(decimation):对偶数格点求和。两步转移矩阵 \(T^2\) 仍是 Ising 型转移矩阵 ⇒ 新耦合满足

\[ \tanh K' = \tanh^2 K \qquad (K = \beta J) \]

流图分析(ode-03 的一维相线):\(\tanh K < 1\)\(K' < K\) 恒流向高温不动点 \(K = 0\)——唯一的另一个不动点 \(K = \infty\)(零温)不稳定:一维无有限温相变的 RG 证明(asm-02 转移矩阵结论的第三种证法,且给出"为什么":任何有限耦合都被粗粒化冲淡)。\(\blacksquare\)

3. 临界指数 = 不动点的线性化

RG 流与不动点

图 3.1RG 流:耦合在 \(\beta(g)=0\) 的不动点处停驻,稳定/不稳定不动点决定相与临界行为,临界指数由不动点线性化给出。

临界不动点 \(K^*\) 附近线性化(ode-03 的 Jacobi 流程):\(\delta K' = \Lambda\,\delta K\),特征值写成 \(\Lambda_i = b^{y_i}\)

指数的换算【推导】:关联长度 \(\xi(\delta K) = b\,\xi(b^{y_t}\delta K)\) 迭代至 \(O(1)\)\(\xi \propto |\delta K|^{-1/y_t}\)——\(\nu = \frac{1}{y_t}\);同法产出全部指数并给标度关系\(\alpha + 2\beta + \gamma = 2\) 等——指数不独立,两个 \(y\) 生成全家【骨架:自由能的齐次标度形式 \(f(t, h) = b^{-d}f(b^{y_t}t, b^{y_h}h)\) 逐个求导】)。有限尺寸标度一嘴:\(L\) 有限时 \(\xi \to L\) 截断——数值模拟提取指数的标准技术(comp-01 的 Ising 模拟由此定量)。

4. RG 的世界观辐射(本页的真正遗产)

5. 练习与要点

例 1(一维 RG 亲手迭代) \(K_0 = 1\)\(\tanh K' = \tanh^21 \approx 0.58^2\cdots\)——数值迭代四五步看 \(K \to 0\) 的奔流;换 \(K_0 = 3\) 依旧——"任何有限耦合终归高温"的手感。

例 2(二维近似 RG) 三角格多数表决的实空间 RG(Niemeijer–van Leeuwen 一阶【引用】):得 \(K^* \approx 0.34\)\(y_t \approx 0.88\)(精确 \(K^* = 0.275, y_t = 1\))——粗糙近似已捕捉不动点结构:RG 的稳健性演示。

例 3(标度关系验证) 用 asm-02 对照表验证 \(\alpha + 2\beta + \gamma = 2\):平均场 \(0 + 1 + 1 = 2\) ✓;二维 \(0 + \frac14 + \frac74 = 2\) ✓;三维 \(0.110 + 0.652 + 1.237 \approx 2\) ✓——三套指数一条恒等式:标度理论的体检单。\(\blacksquare\)


下一门:广义相对论三页——你的流形几何(grad-math)在此整体变现:引力 = 时空的曲率。